Полоса частот – более двух октав
Миллиметровый диапазон
ε', ε", tanδ
Идеально подходит для следующих материалов:
Смолы, полимеры, стекла, подложки, тонкие материалы
Не требуется контакт с исследуемыми образцами
Простая подготовка образцов
Программное обеспечение CAVITY™
Обычно используемые анализаторы
Стандартные резонаторы (специальные резонаторы предоставляются по запросу)
Рабочий диапазон (ГГц)
450 25 ... > 65
600 15 ... > 65
900 10 ... 50
Резонатор модели 600 с контрольным образцом, 15 ... 110 ГГц
Схемы с открытыми резонаторами миллиметрового диапазона компании DI предназначены для измерения комплексной диэлектрической проницаемости материалов с низкими потерями в рабочей полосе частот в две октавы в диапазоне частот от 12 до 65 ГГц. Программное обеспечениеCAVITY™ обеспечивает автоматическое качание частоты для большого числа близко расположенных резонансных частот. Данная схема характеризуется следующим: работа со скалярными (или векторными) анализаторами, не требуется контакт с исследуемыми образцами, полый резонатор с Q > 30 000 (модель 600) и с Q > 60 000 (модель 900), регулируемая длина резонатора, регулируемый держатель для образов разного размера и дополнительный держатель тонких листов материалов.
|
Модель 450 |
|||||
|---|---|---|---|---|---|
|
Пеноматериал малой плотности |
Фторопласт |
||||
|
f (ГГц) |
ε' |
tanδ |
f (ГГц) |
ε' |
tanδ |
|
60,1 |
1,079 |
0,00015 |
60,5 |
2,044 |
0,00014 |
|
60,8 |
1,078 |
0,00035 |
61,0 |
2,037 |
0,00017 |
|
61,5 |
1,079 |
0,00021 |
61,7 |
2,044 |
0,00021 |
|
62,2 |
1,079 |
0,00032 |
62,4 |
2,037 |
0,00019 |
|
62,8 |
1,068 |
0,00038 |
62,4 |
2,037 |
0,00019 |
|
Модель 600 |
||||||
|---|---|---|---|---|---|---|
|
f (ГГц) |
ε' |
tanδ |
f (ГГц) |
ε' |
tanδ |
|
|
9,2 |
4,359 |
0,016 |
17,6 |
4,273 |
0,017 |
|
|
11,1 |
4,316 |
0,018 |
18,6 |
4,271 |
0,017 |
|
|
12,0 |
4,309 |
0,017 |
19,5 |
4,273 |
0,017 |
|
|
12,9 |
4,304 |
0,017 |
20,4 |
4,244 |
0,018 |
|
|
13,9 |
4,302 |
0,017 |
21,4 |
4,240 |
0,017 |
|
|
14,8 |
4,297 |
0,017 |
22,3 |
4,251 |
0,017 |
|
|
15,7 |
4,286 |
0,017 |
23,3 |
4,228 |
0,017 |
|
|
16,7 |
4,288 |
0,017 |
24,2 |
4,245 |
0,017 |
|
|
Модель 900 |
||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
|
f (ГГц) |
ε' |
tanδ |
f (ГГц) |
ε' |
tanδ |
|||
|
30,0 |
2,515 |
0,00071 |
37,7 |
2,522 |
0,00078 |
|||
|
30,5 |
2,522 |
0,00073 |
38,4 |
2,519 |
0,00079 |
|||
|
31,3 |
2,516 |
0,00085 |
39,0 |
2,522 |
0,00079 |
|||
|
31,8 |
2,521 |
0,00076 |
39,8 |
2,519 |
0,00078 |
|||
|
32,6 |
2,519 |
0,00078 |
40,3 |
2,521 |
0,00070 |
|||
|
33,1 |
2,520 |
0,00075 |
41,1 |
2,522 |
0,00104 |
|||
|
34,0 |
2,521 |
0,00110 |
41,6 |
2,521 |
0,00070 |
|||
|
34,4 |
2,520 |
0,00083 |
42,4 |
2,521 |
0,00094 |
|||
|
35,7 |
2,519 |
0,00085 |
44,2 |
2,521 |
0,00084 |
|||
|
36,5 |
2,522 |
0,00079 |
44,9 |
2,522 |
0,00083 |
|||
|
37,1 |
2,519 |
0,00079 |
45,6 |
2,522 |
0,00079 |
|||
|
37,7 |
2,522 |
0,00078 |
46,3 |
2,521 |
0,00083 |
|
||
|
ср. значение ε' = 2,520 ± 0,0019 |
ср. значение 104 tanδ = 8,2 ± 1,0 |
|||||||